兩個(gè)壓縮機振動(dòng)方向相同、頻率相同的簡(jiǎn)諧振動(dòng)合成時(shí),合 成振動(dòng)仍是簡(jiǎn)諧振動(dòng)，其角頻率不變。
兩個(gè)壓縮機振動(dòng)方向相同，但角頻率不同的振 動(dòng)，其合成振動(dòng)不是簡(jiǎn)諧振動(dòng)，合成動(dòng)振的動(dòng)振幅A是隨 時(shí)間變化的函數。
兩個(gè)壓縮機振幅相同初相位相等而頻率相近的簡(jiǎn)諧振動(dòng),迭加后產(chǎn)生“拍”的現象, 即合成振動(dòng)的振幅的包絡(luò )線(xiàn)隨時(shí)間作周期性緩慢變化， 時(shí)增時(shí)減，按照拍頻振動(dòng)。
兩個(gè)壓縮機振動(dòng)方向互相垂直的簡(jiǎn)諧振動(dòng)的合成。設兩個(gè)簡(jiǎn) 諧振動(dòng)周期相同，振動(dòng)方程為:
運動(dòng)軌跡是一個(gè)橢圓。如若A:= Az,則軌跡為一個(gè)正 圓。一般情況下，二個(gè)互相垂直的簡(jiǎn)諧振動(dòng)合成時(shí)，可通過(guò) 波示器觀(guān)察到一種叫做利薩如圖的復雜圖形。
應用這些圖形,若兩壓縮機振動(dòng)頻率成簡(jiǎn)單整數 則可由一已知頻率求另一未知頻率; 若頻率比已知, 則比,可以用這種圖形求出相位差。
如果頻率與初相角不相等，合成振動(dòng)就變得非常復雜了。
為滿(mǎn)足識別振動(dòng)特征的要求，以診斷造成有害振動(dòng)的原 常需將復合振動(dòng)分解成一系列簡(jiǎn)諧振動(dòng)分量，這項工作 因，般是由專(zhuān)門(mén)的壓縮機來(lái)完成的，如頻率分析儀,快速傅里葉 變換處理機等均可在很短時(shí)間內完成頻譜分析工作。
為將復合振動(dòng)分解成諧波分量,需要應用數學(xué)上熟知的 傅里葉級數原理和傅里葉積分方法。
前者適用于周期振動(dòng)情 況，后者適用于非周期振動(dòng)情況。
按傅里葉級數原理，一個(gè) 復雜的周期函數,可分解為許多種頻率的簡(jiǎn)諧函數之和，即 以角頻率為橫坐標將各諧波的幅值X.和相位9。
畫(huà)出來(lái)， 即可得到該復合周期振動(dòng)頻譜圖。
復合周期振動(dòng)的頻譜是一些離散的線(xiàn)譜。
反過(guò)來(lái)，我們可以將一系列諧波迭合得到原來(lái)被分解的周期函 數,這周期函數的波形變化頻率和基波頻率相同。
幾組周期振幅均不同的諧波合成的復合振動(dòng)波形，需指出 的是并非任意頻率的諧波均可迭合成周期函數波,只有每 一對頻率之比都是有理數時(shí)，兩個(gè)或幾個(gè)諧波之和才是周期 性的。
對于非周期函數,我們可以將它看成是周期無(wú)限長(cháng)的周 期函數,也說(shuō)是說(shuō)，合成波要在無(wú)窮大的時(shí)間后才重復出 現，以此來(lái)理解其基頻將是無(wú)窮小,在此情況下描述非周期 函數的離散線(xiàn)譜將連成連續的曲線(xiàn)。
因此,對于非周期振動(dòng) 的分解不能應用傅里葉級數方法，而必須采用傅里葉積分的 方法。
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